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原子物理学 杨福家 第四版 课后答案.doc

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原子物理现象 杨福家 第四的版 课后答案.doc

文档引见:
篇目第一位章原子的位形 1居第二位的章原子的量子态:波尔制作模型 7第三章量子力学导论……………………………………………………………..12第四的章原子的微细结构:电子的纺纱 16第五章多电子规律:泡利规律……………………………………………………23特别感应章X射线 28第七章开始子物理一般性 缺席。第一位章原子的位形1-1)解:α粒子与电子压紧,精力保存,动量保存,故有:(1)相近以为:(2)(1)2/(2)得亦即:1-2)解:①当亦即:②解:金的各种元素原为;密度:依表示,λ射粒子被数量分散的到θ公开,多面角的内的几率:(1)式中,n为开始数密度,即:(2)由(1)式得:在90º→180º排序内找到粒子得几率为:将接受datum的复数代入得这执意粒子被数量分散的到大于90º排序的粒子数占整个粒子数得百分法。1-3)解:金当Z=79时当Z=3时,但此刻M并不宏大于m,1-4)浸泡:①将Z=79代入浸泡:②代铝,Z=13,代入上表示解得:E=鉴于争吵授给物开始不动时到达的,依据可总数学说系的终于,替换到暗室中有:到①②可见,当M>>m时,,要不然,1-5)解:在θ公开dΩ立方角内找到电子的几率为:睬到:1-6)解:数量分散的角大于θ得粒子数为:依题意得:,即为所求1-7)解依题:1-8)解:在暗室系中,横切面与偏斜度的相干为(见标准的29页)①由下面的符号可见:为了使在,一定:也执意说:或许思索:居第二位的组方程缺席解。,的达到最大值为1,即:②为α粒子,为不动的He核,则,1-9)解:依据1-7)的计算,目的核数量分散的入射粒子的概率为g,则数量分散的几率为将datum的复数代入得:1-10)解:①金核的品质宏大于乌龙品质,因而,疏忽金核的反冲,入射粒子被靶核散时则:暗中得几率行过的几率行过下式求出:鉴于,可相近地将数量分散的角总数:;将各量代入得:单位时间内入射的粒子数为:(个)T时间内入射乌龙被散时到暗中得数量为:(个)②入射粒子被散时大于θ的几率为:(个)③大于的几率为:大于的原子数为:(个)以内的原子数为:(个)睬:大于的几率:大于的原子数为:居第二位的章原子的量子态:波尔制作模型2-1)解:①②2-2)解:①到H:到He+:Z=2到Li+:Z=3②结合能=③由基态到第一位受激态所需的激起能:到H:到He+:到Li++:2-3)解:同样非机动性压紧,也执意说,我会把li 打到某个受激态,而Li++最小得激起能为这执意压紧电子应具稍微最小动能。2-4)解:办法一:欲使基态氢原子开枪光子,反正氢原子得被激起到第一位受激态,入射粒子m与靶M结合零碎的暗室系精力EL与EC暗中的相干为:所求乌龙的动能为:V所求乌龙的职业为:办法二:乌龙与基态氢原子压紧加工动量保存,那时2-7)浸泡,巴而末系和赖曼系分也许:He。2-8)解:V此精力成离子H原子较晚地的残余精力为:V即:2-9)解:(1)基态时两电子暗中的间隔:(2)(3)由第一位受激态退到基态所放光子的波长:2-10)解:m-子和乌龙均绕它们塑造系统的质心圆周活动,活动半径为r1和r2,r1+r2=r折合品质M=m1´m2/(m1+m2)=186mer1=r´m2/(m1+m2)=r´M/m1r2=r´m1/(m1+m2)=r´M/m2活动学方程:Ke2/r2=m1´v12/r1=m12´v12/(M´r)-------------------------(1)Ke2/r2=m2´v22/r2=m22´v22/(M´r)------------------------(2)动量矩量化必需品:m1´v1´r1+m2´v2´r2=nħn=1,2,3,….即M´(v1+v2)´r=nħ--------------------------------------(3)圣餐仪式三个方程、三个不确定的。可以求解。式与(2)式做将按比例放大运算:v1/v2=m2/m1代入(3)式中M´v2´(m2/m1+1)´r=nħ即m2´v2´r=nħ-----------(4)(2)式和(4)式同时发生的解得:------------------(5)式中a1=,是氢原子的第一位个玻尔轨道半径。依据(5)式,可求得,m子原子的第一位玻尔轨道半径为r1=a1/186= 目录来自某处淘豆网转载请档案出处.

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